2019年1月10日· 简单理解,交换作用使得两个 波函数重叠 的 电子, 自旋对称 （又叫 三重态 ）和 自旋反对称 （又叫 单重态 ）时的能量产生差异~用能量（或者叫哈密顿量）来
量子力学计算表明,当磁性物质内部相邻原子的电子交换积分为正时(A＞0),相邻原子磁矩将同向平行排列,从而实现自发磁化。这就是铁磁性产生的原因。这种相邻原子的电子交
根据磁性材料与外部磁场的作用,可以把磁性材料分为抗磁性、顺磁性（又称弱磁性）、强磁性（习惯上又称为铁磁性）。 由于抗磁性和顺磁性物质中,原子磁矩取向无序,称为无
磁性材料的磁性能. 1、高导磁性. 磁性材料的磁导率通常都很高,即m r 1 (如坡莫合金,其m r可达2′10 5 )。. 磁性材料能被强烈的磁化,具有很高的导磁性能。. 磁性物质的高导磁性被广泛地应用于电工设备中,如电机、变压器及各种铁磁元件的线圈中都放有铁心
纳米磁性材料的交换耦合相互作用、有效各向异性和磁性能.pdf. %&& 采用畴壁厚度表示硬相 矫顽 力 下 降 '' H 5 : < 9 1等 $. 别为 #5和 #< 的 软 '' 硬相球状晶 粒 可 分为 存 在 交 换 耦合作 用的球壳和不 存在交换耦 合 作 用的 球 心 部分 图! $ $ " " 3 8实际的晶粒既
2015年1月26日· 刊出日期: 2015-03-05. 摘要: 首先简要地介绍了磁性材料中磁结构、磁畴结构和拓扑磁结构以及相互之间的关系. 一方面, 磁畴结构由材料的磁结构、内禀磁性和微结构因素决定; 另一方面, 磁畴结构决定了材料磁化和退磁化过程以及技术磁性. 拓扑学与材料物理
1） 顺磁性物质 ：在磁场作用下产生与外磁场相同的附加磁场,可理解为使原有磁场小小增强； 2） 抗磁性物质 ：在磁场作用下产生与外磁场相反的附加磁场,可理解为使原有磁场减弱； 3） 铁磁性物质 ：在磁场作用下产生产生与外磁场相同的强烈的附加磁场,可理解为使原有磁场大大增强。 按照近代物理学的观点,金属是由 自由电子 和 点阵离子 构成,而自
磁性材料在被外磁场磁化的过程中,其表面和内部不均匀的地方开始积累磁荷。当磁荷积累的足够多的时候,在磁偶极子之间的相互作用的叠加下,磁体会产生一个与外磁场方向相反的磁场,这个磁场就是退磁场。磁体中的磁矩与退磁场发生相互作用产生能量,这部分能量叫退磁能（又叫静磁能）。 退磁能的能量密度表达式为： 展开
直接交互相互作用. 排除掉磁偶极相互作用,剩下的一个相互作用就是库伦排斥相互作用。. 虽然这一相互作用是与自旋无关的,但由于Pauli不相容原理,不同自旋之间的电子根据Heitler和London的一个简化模型,即相同自
在磁性物质中,自发磁化主要来源于自旋间的交换作 用,这种交换作用本质上是各向同性的,如果没有附加的 相互作用存在,在晶体中自发磁化强度应该可以指向任意 方向而不改变体系的内能。 但在实际晶状磁性材料中,自 发磁化强度总是处于一个或几个特定方向,该方向称为易 磁化轴。 当施加外场后,磁化强度才能从易轴方向转出, 此现象称为磁晶各向异
由于交换能,即由静电相互作用所引起的那部分 系统能量,使体系附加了对总磁化强度的依赖关系, 即可能呈现不同的磁有序状态。 ——这就是H2分子交 换作用能的启示,也正是弗兰克尔和海森伯建议要从 这种依赖关系中去寻找铁磁性现象的原因。
当一对间隔非磁性原子的磁性原子自旋反平行时,可以跳跃到一起,产生交换相互作用,构成反铁磁性；而在自旋平行时,由于泡利不相容原理,不能到一起,构成铁磁性。双交换
在铁磁体内表现为五种主要的相互作用： 交换能（Fex）： 电子自旋间的交换相互作用产生的能量 磁晶各向异性能（Fk）： 铁磁体内电子自旋之间及自旋与轨道之间的耦合作用
物质磁性的类别？ 4. 强磁性物质的基本磁性质；磁化曲线和磁滞迴线；MS,Mr,HC,μ 磁化状态下磁体中的静磁能：外磁场作用能EH和退磁能Ed, 退磁场。 5. 强磁物质中的热力学量必须考虑磁化功的影响： U Td S HdM pdV 0 dF SdT HdM p
本文介绍了物质结构不同层次 (原子,次晶格,晶粒)之间的交换相互作用与材料磁性能的关系.原子之间的交换相互作用决定材料的自发磁化,磁畴主磁有序温度.次晶格之间的交换相互作
在没有外磁场和外应力的作用下,铁磁体内的此状态,应由交换能、磁晶各向异性能和退磁场能共同构成的总自由能为极小值来确定。交换能：使近邻原子的自旋磁矩取向相同,造
2019年1月2日· 磁致伸缩材料可用于制造超声和水声换能器件, 如超声探伤器、超声钻头、回声探测器等；用 于制造电信器件,如振荡器、滤波器、谐波发 生器等；也可用于制造自动控制器件及测量和 传感器件。 磁致伸缩液位仪 应用于各类储罐的液位测量。 该种液位仪具有精确度高、环境适应性强、安装方便等特点。 因此,广泛应用于石油、化工等液位测量领
当磁性物质内部相邻原子电子的交换能积分常 数为正 (A＞0)时,相邻原子磁矩将同向平行排列 （能量最高低）,从而实现自发磁化。. 这就是铁磁性 产生的原因。. 这种相邻原子的电子交换效应,其本 质仍是静电力迫使电子自旋磁矩平行排列,作用的 效果好像强
超交换的相互作用可以产生高达 1000mathrm{K} 的交换常数,特别是在一些高温超导的母体中,材料成层叠状。 非海森堡相互作用 最高常见的非海森堡相互作用起源于自旋轨道耦合。
纳米磁性材料的交换耦合相互作用、有效各向异性和磁性能.pdf. 别为 #5和 #< 的 软 '' 硬相球状晶 粒 可 分为 存 在 交 换 耦合作 用的球壳和不 存在交换耦 合 作 用的 球 心 部分 图! $
材料的磁性能-第三章材料的磁性能NS长期磁铁电磁铁磁体周围的磁场磁性无处不在罗盘宇航员头盔的密封是纳米磁性 ... 迫使 相邻原子自旋产生有序排列．交换作用所产生的附 加能量称为交换能．原子在自然状态下交换能Eex应 处于最高低状态
2018年2月28日· 1 纳米材料交换耦合相互作用与磁性能关系的有关理论 晶粒交换耦合相互作用是指两个相邻晶粒直接接触时,界面处不同取向的磁矩产生 交换耦合相互作用,阻止其磁矩沿各自的易磁化方向取向,使界面处的磁矩取向从一个晶 粒的易磁化方向连续地改变为另一个晶粒的易磁化方向,使混乱取向的晶粒磁矩趋于平 行排列, 从而导致磁矩沿外磁场方向的
其中M代表材料的整体磁性,U代表构筑该材料的磁基元的磁性,S代表的是结构,而上标x、y、z则分别代表M、U、S的维度。由于磁基元的磁性维度不能超过整体磁性,即x≤ y, 因此总共只有40种基本符号,如Fig。1所示。 对于变磁体及多种磁性共存的磁性
交换能 ：使近邻原子的自旋磁矩取向相同,造成自发磁化。 磁晶各向异性能 ：使晶体在易轴方向磁化。 故当铁磁晶体沿着易轴方向磁化到饱和时,交换能和磁晶各向异性能同取最高小值,即二者不会导致磁畴的产生。 而均匀的磁化必然在具有一定大小和形状的铁磁体的表面出现磁极,因而产生 退磁场 。 这样总能量增加,上述的自发磁化不再稳定,为了降低退磁
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